S9
такъ какъ
(У\-\~Уъ)
для одного и того-же газовмѣ
стилища есть величина постоянная.
Итакъ, относительно продольнаго натяженія тео
рема наша доказана. Дѣйствительно, сопротивленіе
разрыву единицы окружности сѣченія волнистой по
верхности аэростата одно и то-же, между тѣмъ какъ
сила газовъ, стремящаяся разорвать эту поверх
ность, къ концамъ аэростата гораздо меньше, чѣмъ
въ средней его части (№ 72).
Впрочемъ, мы опредѣлили среднее натяженіе, ко
торое въ верхней части аэростата можетъ быть и
больше, и меньше и равно нижнему натяженію обо
лочки, смотря по нагрузкѣ ладьи; разумѣется, вы
годнѣе такое распредѣленіе груза, при которомъ
продольное натяженіе наиболѣе равномѣрно; этого
достигаютъ сосредоточивая грузы болѣе подъ сред
ней частью аэростата, чѣмъ по краямъ его.
Относительно натяженія оболочки по направленію
окружности поперечнаго сѣченія полезно такое объ
этомъ натяженіи представленіе: полосу оболочки по
окружности сѣченія можно сравнить съ веревкой,
которой придана кривизна посредствомъ множества
блоковъ, касательныхъ къ этой веревкѣ. Если-бы
не было тяжести, то, очевидно, веревка по всей сво
ей длинѣ имѣла бы одно натяженіе; но такъ какъ
она лежитъ въ вертикальной плоскости и подвер
жена дѣйствію тяжести, то напряженіе верхнихъ ея
частей будетъ на нѣкоторую величину больше на-
тяженія нижнихъ. Изъ этого слѣдуетъ, что высшія
точки сѣченія подвержены наибольшему натяженію.
Поперечное натяженіе этихъ высшихъ частей мы и
